磁饱和强度的物理意义_磁化强度M单位「建议收藏」

磁饱和强度的物理意义_磁化强度M单位「建议收藏」先说明一下什么是磁饱和

1.

先说明一下什么是磁饱和。

导磁物质可理解为由一个一个方向杂乱的磁畴组成。有外加磁场时,随磁场强度升高,磁畴变得同向的程度也升高,到所有磁畴都同向时,就达到了磁饱和。

变压器铁芯在线圈产生的磁场中,线圈电流增大,感应磁场也增大,感应磁场是阻碍电流变化的,在交变电流情况下会达到一个平衡,感生电动势和电源电压时时相等,电流也维持在一个稳定的交流值。

一旦铁芯达到磁饱和,感生电动势就不再随着电流增加而增加,再有电流的增加,增量部分就是短路电流,不再受感生电动势的制约,所以会烧毁变压器。

为什么变压器磁饱和之后感量会下降? – kindfine的回答 – 知乎

2.

        从微观层面上讲,铁磁材料之所以能够带上磁性,是因为其内部具有无数的磁畴,磁畴是铁磁材料内部一片片微小的空间区域中,由原子阵列组成的整体磁矩,每一片空间区域中原子阵列组成的磁矩代表一个磁畴,但是这些磁畴之间磁矩方向不统一,所以在没有外磁场的作用时,不同方向的磁畴磁性相互抵消,此时从宏观上看铁磁材料不带磁性。当外加磁场时,材料内部的无数磁畴由于受到外磁场影响,方向变得统一,宏观上就显出磁性。外磁场越强,材料内部被统一方向的磁畴越多,此时材料的磁化强度越强,宏观上对外表现出磁性越强。但是,这不是无休止的,当外加磁场强度增大到一定值时,材料的磁化强度就不再增加,因为内部磁畴基本上已被统一方向,此时就称该材料达到了饱和磁化强度,其对外的宏观磁性也就饱和了,你再增大外磁场也不会增强该材料的磁性了。反之,在没达到饱和时,都是非饱和状态。

什么是磁饱和现象_变压器产生磁饱和原因 – 电子常识 – 电子发烧友网 (elecfans.com)

3.

磁饱和强度的物理意义_磁化强度M单位「建议收藏」

磁饱和强度的物理意义_磁化强度M单位「建议收藏」

  //变压器产生磁饱和原因及后果分析-电源网 (dianyuan.com)

4.解释3中的磁化强度H和磁感应强度B

个人:磁化强度指的是电流在某一点产生的磁场,磁感应强度指的是多方导致某一点上产生的磁场的总和。

磁感应强度B与磁场强度H的区别和联系(全程硬核)
给B和H的关系正名,希望读者耐心看完。
设想你暂时只知道磁场是由磁铁产生,也知道牛顿力学,但尚不知道怎么物理上定义“磁场”。
有一天,你用电流做实验。你惊讶的发现:通了电的导线能使它附近的小磁针扭转,从而得出了“电流也产生磁场”的结论。
进一步,你通过力学(如平行电流线,扭转力矩等)的测量,你发现1.长直导线外,到导线距离相等的点,磁针感受到的“磁场”强度相同2.距离不同的点,“磁场”强度随着距离成反比。这样,你便想要通过力学测量和电流强度定义一个物理量H,2*pi*r*H=I。对形状稍稍推广,你就得到了安培环路定理的一般积分形式。
注意这时候不需要用到真空磁导率μ0,因为你只要知道电流I就足以定义H这个物理量,没有理由知道μ0这回事儿。
现在,你有了H,有了“电流能够产生磁场”这个概念,有了安培环路定理。你心满意足,转移了研究兴趣,开始研究带电粒子的受力。
对于一定速度的粒子,加上刚才的磁场,通过几何轨道,牛顿力学,你可以测出粒子受的力。你发现受的力和电荷数q以及速度成正比,也和H成正比,但是力F并不直接等于qvH,而是还差一个因子:F=A*q*vⅹH,A只是个待定因子,暂未赋予物理意义。
这个公式多了个外加因子,不好看。现在你开始考虑构建“磁导率”这个概念,因为H只是电流外加给的磁场,你希望通过粒子受力,直接定义一个粒子感受到的磁场——叫它B,使得F= qvⅹB成立。现在你理解的磁导率,就是一个粒子对外界磁场的受力响应程度:磁导率大,那么同样大的外加磁场H使得粒子受力的响应(如偏转)也越大;磁导率如果为零,那么多大的磁场也不会使得粒子有偏转等力学反应,磁导率如果近乎无限大,你只要加一丁点外磁场H,粒子就已经偏转的不亦乐乎了。
你开始管这个磁导率叫μ,并且定义μ=B/H。其中H是(通过电流)外来的,B是使得粒子偏转的响应。这样,磁导率=粒子的响应/外加的场。这个式子有着深刻背景,正是理论物理里线性响应理论的雏形。此外,你发现,粒子处于真空中的时候,这个μ是一个与任何你能想到的物理量都无关的常数,这正是真空磁导率。
目前你已经很有成就了:你通过得到了一个外磁场H,并在真空环境下,把这个磁场作用于带q电荷的粒子,你测量粒子受力F= qvⅹB,并且把测量力F和速度v得到的B值与测量电流I得到的H值相除,你便得到了真空磁导率。
现在你已经知道了,H与B单位的不同,仅仅是由于你最开始研究力学用的单位,和开始研究电荷、电流的单位的不同,导致的一种单位换算。H从I得来,B从F得来,所以看到的是“施H”与“受B”的关系。(实际过程还要复杂些,因为先研究的是电场的情形,然后导出了磁场下的情况,所以你看到的μ0是个漂亮的严格值,而真空介电常数作为另一种线性响应确是一个长长的实验数字)。
既然知道了B与H单位不同只是由于电流和牛顿力学导致的,现在你为了简化,将二者单位化为相同单位:B=H;这样你就得到了电磁学里更常用的高斯单位制。如果需要换算,随时添加磁导率即可。
你开始进一步研究了。你已经研究了电流产生磁场的效应,以及单个粒子在磁场中的运动。那么,有着大量粒子的各种材料介质,从铁块,到石墨,到玻璃,它们对于磁场的相应是如何呢?
现在你通过电流I,把磁场H加到某种材料当中,你所要研究的粒子,不再活在真空,而在材料里活动,它可以是金属里本身自带的电子,也可以是通过外界射束打入的。这都无妨,只需记住现在你要研究的粒子不再在真空,而在介质里。一个粒子受到的力学上的响应,当然是与这个点的总磁场有关。因此,B的意义就变得丰富了,它代表在该点处的总磁场。为什么说“总”磁场呢?考虑空间里的一点,没有材料的时候磁场值为H。现在有了材料,这一点处于材料中,外加场H穿进材料后,材料受H影响产生了一些附加场,在该点处的磁场不再是H了。受外界磁场影响使得材料里也有内部额外磁场的过程,我们叫它“磁化”。我们希望一件事物更加具体,就说把它具体化,希望一个企业有规模,就说把它规模化,同样希望一块材料里面有更多额外磁场,就说把它“磁化”。
我们管产生的额外磁场大小叫做M。与磁导率一样,为了研究这个额外的磁场M与外加场H的关系,我们定义磁化率χ=M/H. 磁化率大,说明同样大的外磁场,能产生更多的内在额外磁场;磁化率为很小,说即使外加磁场很大,里面的材料也“懒得理它”,只有微弱的响应。这里要注意两点。这是你不难发现,磁化率也是线性响应的过程。所谓线性响应,好比我们有五块钱,就能从售货机里买一罐可乐,我们有十块,根据线性响应,就能买两罐,15块买三罐;如果买得多给打折,20块给五罐,那么输入(钱)和输出(可乐瓶数)就不符合线性响应了。磁场情形也一样,太强的外加场H(输入),感生场M作为输出,就不符合现行响应了。此外还要注意一点,磁化率可正可负。所谓正磁化率χ>0,就是说产生的内部磁场M方向与外加磁场H相同;负磁化率χ<0,就是材料内部由于H产生的额外磁场M和外场H方向相反。
进一步,χ>0但是数值不太大的,你命名他为顺磁介质,它顺从的跟着磁场方向嘛;χ>0数值比较大的,就是铁磁介质,由于其他机制(超过深度不加以介绍),外加的磁场产生了很大的内磁场,比用用电流制造永磁铁的过程;χ<0,就是H给材料产生的外加磁场M与H方向相反,所以就是反磁介质,或叫抗磁介质;如果是第一类超导体,它所谓的完全抗磁性,就是这个意思:外加场H,总有感生的内场M,把外场抵消,使得超导体内部磁场为零。物理上看,好像磁场穿不进来一样。
这样,总场B在某点的值,应该是该处的外场值H,与H的感生下产生的额外场M在该点的值的和。写成B(r)=H(r)+M(r), r表示空间处注意这是对任何一点都成立;实际上,如果使用高斯单位制,由于需要考虑了麦克斯韦方程电和磁的对称性,以及球面的立体角,正确的式子是B(r)=H(r)+4πM(r)。如果要换成SI单位制,则是B=μ0[H(r)+M(r)].
这个式子的正确解释是:总磁场等于外加磁场和感生的磁场(就叫它磁化)的矢量和。既然B表示总场,已经考虑了感应产生的磁化M,就叫做B为磁感应强度;H来源于外场,就叫它磁场强度;M是H磁化感生的,就叫它磁化强度。注意这个式子是普遍的。在线性响应的额外前提下,我们有M=χH成立。

磁感应强度B与磁场强度H的区别和联系(全程硬核) – 知乎 (zhihu.com)

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