开关电源学习笔记7 — DC-DC变换器的储能电感设计之磁芯及气隙「建议收藏」

开关电源学习笔记7 — DC-DC变换器的储能电感设计之磁芯及气隙「建议收藏」1.气隙的概念首先来看看EE变压器的结构制作变压器时,首先准备一个骨架将电磁线缠绕上去绝缘后插上EI磁芯(EI变压器)或EE磁芯(EE变压器)再固定住和加外壳气隙:为了防止变压器磁饱和而对磁芯

1.气隙的概念

首先来看看EE变压器的结构

制作变压器时,首先准备一个骨架
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将电磁线缠绕上去
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绝缘后插上EE磁芯,再固定住和加外壳
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气隙:为了防止变压器磁饱和而对磁芯开出的空隙
(在下图中,两个E中间的那条缝隙即为气隙)

在这里插入图片描述

根据电磁学的知识,磁芯的磁场变化具有滞后性,即呈现出下图中分别的两条磁滞回线
由于 B = μ × H B = \mu × H B=μ×,开了气隙后,由于一部分磁芯的 μ r \mu_r μr变成了 μ 0 \mu_0 μ0(空气中的磁导率),总磁导率 μ \mu μ会变小,即斜率变小。
这就使得磁饱和时(B为最大/最小值)对应的磁场强度H更大,即电感电流更大(意味着电路升降压的性能越好)
在这里插入图片描述

一般来说,气隙的理想开口位置如下
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2.磁芯的影响

由笔记4的公式
N × A e × μ Δ H = L × Δ I N × A_{e} × \mu\Delta H = L × \Delta I N×Ae×μΔH=L×ΔI(电磁感应定律)
H × L e = N × I H× L_{e} = N ×I H×Le=N×I(安培环路定律)
可求得,无气隙磁芯的电感量为

  • L = N 2 μ A e l e L = \frac{N^2\mu A_e}{l_e} L=leN2μAe         ①

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此处引入三个常用概念

  • 电感系数 A L = μ A e l e A_L = \frac{\mu A_e}{l_e} AL=leμAe        ②
  • 磁芯磁阻 R C = 1 A L = l e μ A e R_C = \frac{1}{A_L} = \frac{l_e}{\mu A_e} RC=AL1=μAele ③
  • 磁芯常数 C 1 = l e A e C_1 = \frac{l_e}{A_e} C1=Aele         ④

②代入①,得: L = N 2 A L L = N^2A_L L=N2AL    ⑤
④代入②,得: μ = C 1 A L \mu = C_1A_L μ=C1AL    ⑥

由式⑥可知, A L A_L AL不变时 C 1 C_1 C1增大,会导致 μ \mu μ增大
而在电感的体积公式(笔记6)中可知,其它量不变时, μ \mu μ增大会导致电压体积增大。
所以应选用 C 1 C_1 C1小一点的磁芯

由式⑤可知,确定好设计中的电感量L时,若减小 A L A_L AL,对应的匝数N就会变多,这将使得工艺难度增加而且线圈损耗增加。所以设计中 A L A_L AL应取大一些
但是由公式⑥可知, A L A_L AL增大会导致 μ \mu μ增大,即电感体积增大,这时可以通过减小 C 1 C_1 C1来保持电感体积

3.气隙的计算

一般来说,机器制作时气隙长度可以较准确地开出,而手工磨磁芯就变得不可控了(难以测量),事实上,在开关电源的研发过程中,机器量产前都是靠手工磨磁芯。这时,就得依靠其它变量来推知所磨磁芯的气隙长度

在这里插入图片描述

当气隙长度 δ \delta δ较大时,我们可近似认为气隙界面向外扩展了气隙长度 δ \delta δ
假设是圆截面磁芯,气隙截面半径 = 磁芯截面半径 + δ \delta δ
假设是正方形截面磁芯,气隙截面边长= 磁芯截面边长 + δ \delta δ

气隙计算公式1

磁芯磁阻为
R m = R C + R δ = l e − δ μ r μ 0 A e + δ μ 0 A δ R_m = R_C + R_\delta = \frac{l_e – \delta}{\mu_r\mu_0 A_e} + \frac{\delta}{\mu_0 A_\delta} Rm=RC+Rδ=μrμ0Aeleδ+μ0Aδδ

R δ ≫ R C R_\delta \gg R_C RδRC,即 μ r \mu_r μr或者 δ \delta δ很大时,可忽略 R C R_C RC
代入式 L = N 2 R m L = \frac{N^2}{R_m} L=RmN2得:

δ ≈ μ 0 A δ N 2 L \delta \approx \mu_0A_\delta\frac{N^2}{L} δμ0AδLN2

该公式用来估算出的气隙值精度很低,一般不使用

气隙计算公式2

δ ≪ l e \delta \ll l_e δle
L = N 2 R m = N 2 l e − δ μ r μ 0 A e + δ μ 0 A δ = N 2 l e μ r μ 0 A e + δ μ 0 A δ = N 2 1 A L + δ μ 0 A δ L = \frac{N^2}{R_m} = \frac{N^2}{\frac{l_e – \delta}{\mu_r\mu_0 A_e} + \frac{\delta}{\mu_0 A_\delta}} = \frac{N^2}{\frac{l_e}{\mu_r\mu_0 A_e} + \frac{\delta}{\mu_0 A_\delta}} = \frac{N^2}{\frac{1}{A_L} + \frac{\delta}{\mu_0 A_\delta}} L=RmN2=μrμ0Aeleδ+μ0AδδN2=μrμ0Aele+μ0AδδN2=AL1+μ0AδδN2

即:

δ = μ 0 A δ ( N 2 L − 1 A L ) \delta = \mu_0A_\delta(\frac{N^2}{L} – \frac{1}{A_L}) δ=μ0Aδ(LN2AL1)

该式的计算精度最高

气隙计算公式3

当气隙长度 δ \delta δ 较小时(相比于横截面的半径/边长)
可近似认为 A δ = A e A_\delta = A_e Aδ=Ae

δ = μ 0 A e ( N 2 L − 1 A L ) \delta = \mu_0A_e(\frac{N^2}{L} – \frac{1}{A_L}) δ=μ0Ae(LN2AL1)

实际使用中,其实不需要计算出电感系数 A L A_L AL
在开始磨磁芯前(无气隙 δ 0 = 0 \delta_0 = 0 δ0=0),先测出当前电感值 L 0 L_0 L0;磨完磁芯后,再测出电感值 L L L
Δ δ = δ = μ 0 A e ( N 2 L − N 2 L 0 ) \Delta\delta = \delta = \mu_0A_e(\frac{N^2}{L} – \frac{N^2}{L_0}) Δδ=δ=μ0Ae(LN2L0N2)

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